En 1885 dans la ville de Nimrud, lโarchรฉologue anglais Sir Austen Henry Layard trouva prรจs de la zone dโoรน furent dรฉterrรฉes les tablettes un cristal massif paraissant avoir รฉtรฉ taillรฉ et poli sous la forme dโune lentille plano-convexe . Certains pensรจrent que cet objet รฉtait purement dรฉcoratif mais dโautres avancรจrent que les Sumรฉriens purent lโavoir utilisรฉ comme loupe. Ainsi, il y a plus de 6000 ans, bien avant lโรฉcriture de tout traitรฉ dโoptique, lโHomme aurait utilisรฉ la rรฉfraction des rayons lumineux par une lentille. Toutefois, la lumiรจre nโa toujours pas รฉtรฉ faite sur ce mystรจre…
On retrouve ainsi de nombreux exemples de tels objets pouvant sโapparenter ร des lentilles dans lโantiquitรฉ Grรฉco-Romaineย . Dans lโempire Romain, de telles lentilles semblaient รชtre utilisรฉes par certains artisans pour des travaux de prรฉcision ou pour identifier des sceaux de cire. Il a mรชme รฉtรฉ rapportรฉ que lโempereur Nรฉron aurait utilisรฉ une pierre prรฉcieuse taillรฉe pour regarder les jeux de gladiateurs, afin de corriger sa prรฉsumรฉe myopie. En 424 avant Jรฉsus-Christ, dans sa piรจce Les Nuรฉes, le poรจte grec Aristophane mentionne dรฉjร un verre ardent capable de produire du feu ร partir des rayons solaires. Cette idรฉe fut reprise par les Vikings au 11รจme siรจcle, qui se servirent de lentilles dโexcellente qualitรฉ pour allumer leurs feux. Aprรจs lโavรจnement de lโoptique gรฉomรฉtrique aux 16รจme et 17รจme siรจcle, la lentille est sans doute devenue le dispositif optique le plus rรฉpandu dans les laboratoires ainsi quโun รฉlรฉment indispensable ร des millions de personnes portant des verres correcteurs. Au dรฉbut du 19รจme siรจcle, le physicien Augustin Fresnel introduisit une autre faรงon de focaliser la lumiรจre, non plus ร lโaide de la rรฉfraction mais en utilisant la diffraction de la lumiรจre et inventa ainsi la cรฉlรจbre lentille de Fresnel, utilisรฉe dans les phares et de nos jours dans les videoprojecteurs. Nous voyons ร travers cet exemple quโune lentille peut ainsi รชtre considรฉrรฉe comme un รฉlรฉment optique diffractif (EOD) modifiant la phase de la lumiรจre incidente, que la lentille soit rรฉfractive ou diffractive. Nous conserverons ce point de vue tout au long de ce mรฉmoire de thรจse.
Avec les progrรจs de lโingรฉnierie et lโinvention du laser il y a 50 ans, la lentille est devenue un objet parfaitement maรฎtrisรฉ et prรฉsent dans toutes les expรฉriences dโoptique. Depuis lors, avec lโavรจnement de nouvelles sources lasers et de sources de rayons X, de nouveaux challenges concernant la focalisation des faisceaux ont รฉmergรฉs. Dans le domaine des rayons X, il nโest par exemple pas possible de rรฉaliser de lentilles rรฉfractives efficaces, la courbure nรฉcessaire รฉtant trop faible. Ainsi, des lentilles diffractives basรฉes sur des cascades dโobjets diffractifs (double diaphrames par exemple) ou des rรฉseaux zonรฉs (Fresnel zone plates, en anglais) ont รฉtรฉ dรฉveloppรฉes [1,2]. Nous montrerons dans ce manuscrit quโil est possible de concentrer la lumiรจre sur lโaxe optique en utilisant une cascade dโobjets diffractifs de phase transparents. Concernant les lasers de fortes puissances, il est crucial de rรฉussir efficacement ร dรฉposer une grande quantitรฉ dโรฉnergie sur une petite tache focale. Dans cette optique, deux solutions peuvent รชtre envisagรฉes. La premiรจre consiste ร augmenter la puissance du faisceau incident avec cependant le problรจme de la perte de qualitรฉ de ce faisceau par effets thermiques ou non linรฉaires dans le matรฉriau laser, conduisant nรฉcessairement ร une focalisation moins efficace. Afin de rรฉussir ร dรฉposer de fortes รฉnergies dans de petites zones (faisceaux dits ยซย de forte brillanceย ยป), il sโagit donc de trouver un compromis entre qualitรฉ et puissance du faisceau. Nous aborderons donc dans cette thรจse une technique permettant dโextraire une forte puissance dโun laser en augmentant fortement le volume de son mode rรฉsonnant. Il sโagit alors de forcer la cavitรฉ laser ร osciller sur un mode transverse dโordre รฉlevรฉ en introduisant un รฉlรฉment optique diffractif dans la cavitรฉ favorisant lโapparition du mode dรฉsirรฉ et/ou en mettant en forme le faisceau de pompage afin dโobtenir le recouvrement adรฉquat entre pompe et mode oscillant. Dans lโoptique de rรฉussir ร concentrer efficacement la lumiรจre, la deuxiรจme solution consiste, ร puissance constante, ร diminuer la taille de la tache focale et plus particuliรจrement ร rรฉduire la zone dans laquelle lโintensitรฉ du faisceau est considรฉrable, appelรฉe volume focal. Lโรฉtendue spatiale de cette zone est intrinsรจquement limitรฉ par des systรจmes optiques qui sont nรฉcessairement limitรฉs par diffraction. Ainsi, nous prรฉsenterons une technique permettant de diminuer la rรฉsolution spatiale longitudinale des faisceaux lasers focalisรฉs.
Focalisation des faisceaux laserย
Focalisation dโun faisceau avec une lentille rรฉfractive
Il est important de faire la distinction entre les termes de lentille et de focalisation. En effet, par focalisation, on entend concentration de la lumiรจre en un plan donnรฉ, cette fonction pouvant รชtre accomplie par diffรฉrents dispositifs dont les plus communs sont les miroirs courbes et les lentilles. Nous reviendrons dans la suite de ce chapitre sur dโautres dispositifs plus complexes permettant de focaliser la lumiรจre. Le terme de lentille rรฉfractive est attribuรฉ quant ร lui aux รฉlรฉments optiques transparents dont lโindice de rรฉfraction est diffรฉrent de celui du milieu dans lequel ils sont plongรฉs et dont au moins lโune des faces nโest pas plane et dont la courbure dรฉcrit une parabole.
Cas des lentilles simples
Rappelons donc quelques notions de base concernant la focalisation dโune onde lumineuse par une lentille de longueur focale f, la dรฉfinition de cette derniรจre en fonction des caractรฉristiques de la lentille et lโeffet de cet objet sur la phase dโun faisceau lumineux incident.
Les faisceaux Gaussiens sont dits ยซย limitรฉs par diffractionย ยป, cโest-ร -dire quโil potentiellement possible de les focaliser avec la plus petite tรขche focale accessible. Cโest pourquoi ce type de faisceaux est utilisรฉ dans de nombreux systรจmes optiques en microscopie et en astronomie, par exemple, afin dโatteindre des rรฉsolutions importantes. Toutefois, cette limite de diffraction se pose comme une borne intrinsรจque aux faisceaux laser et limite forcรฉment lโaccรจs ร des tรขches focales extrรชmement petites et donc ร lโobservation dโobjets de tailles infรฉrieures ร la longueur dโonde. Dans le cas de la microscopie, les distances de travail ainsi que la taille des objets mesurables sont donc limitรฉs par la qualitรฉ des faisceaux utilisรฉs et leur capacitรฉ ร รชtre focalisรฉs sur de petites surfaces ainsi que par lโouverture numรฉrique des optiques utilisรฉes.
Focaliser sans lentille : la focalisation diffractive
Mรชme si dans la grande majoritรฉ des cas, des lentilles rรฉfractives sont utilisรฉes pour focaliser la lumiรจre, il est cependant possible de faire appel ร la diffraction plutรดt quโร la rรฉfraction pour accomplir cette tรขche. De plus, cela peut sโavรฉrer nรฉcessaire ร des longueurs dโonde oรน la fabrication de lentille est trรจs difficile, dans le domaine des rayons X par exemple . En effet, lโindice de rรฉfraction dโun matรฉriau dans le domaine des rayons X est usuellement exprimรฉ comme n ‘ 1 โ ฮด, oรน ฮด est compris entre 10โปโท et 10โปโต . Lโindice de rรฉfraction รฉtant trรจs proche de un, il est ainsi extrรชmement difficile voire impossible de rรฉaliser des lentilles rรฉfractives ayant la courbure appropriรฉe pour focaliser cette gamme de longueur dโondeย .
Parmi ces techniques diffractives, la plus employรฉe est la mรฉthode faisant appel ร des lentilles de Fresnel. Il sโagit dโobjets ร symรฉtrie radiale comportant des zones concentriques alternativement transparentes ou opaques placรฉes, selon la thรฉorie de zones de Fresnel, de faรงon ร ce que la lumiรจre diffractรฉe sur celles-ci interfรจre constructivement en certains points pouvant รชtre assimilรฉ ร des plans focaux [2, 9, 10]. Des lentilles de Bragg-Fresnel, faisant appel ร des rรฉseaux de Bragg, peuvent aussi รชtre utilisรฉe [11]. Enfin, une derniรจre solution consiste ร utiliser la diffraction sur des sรฉries dโobjets opaques tels que des ouvertures circulaires [12]. Cette technique, bien que permettant de multiplier lโintensitรฉ sur lโaxe optique dโun facteur proche de 15 avec deux diaphragmes sous certaines conditions expรฉrimentales [13], prรฉsente lโinconvรฉnient majeur dโintroduire de fortes pertes par absorption.
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Table des matiรจres
Introduction
1 Focalisation des faisceaux laser
1.1 Focalisation dโun faisceau avec une lentille rรฉfractive
1.1.1 Cas des lentilles simples
1.1.2 Focalisation dโun faisceau Gaussien
1.2 Focaliser sans lentille : la focalisation diffractive
1.2.1 Modรฉlisation et optimisation dโune cascade de trous de phase
1.2.1.1 Modรฉlisation
1.2.1.2 Rรฉsultats du processus dโoptimisation
1.2.1.3 Conception dโune cascade de trous de phase dรฉphasant de ฯ
1.2.2 Validation expรฉrimentale du modรจle
1.3 Gรฉnรฉration de modes dโordre รฉlevรฉ et rรฉduction du volume focal
1.3.1 Obtention de forte brillance
1.3.2 Rรฉduction du volume focal dโun faisceau laser
1.3.3 Gรฉnรฉration de faisceaux de Laguerre-Gauss TEMp0
1.3.3.1 Variante de la mรฉthode de Fox et Li
1.3.3.2 Gรฉnรฉration expรฉrimentale dโun mode TEMp0
1.3.4 Gรฉnรฉration de faisceaux creux par mise en forme du faisceau du pompe
Conclusion
2 Effets de population dans les lasers ร solide
2.1 Variations de lโindice de rรฉfraction dans les lasers ร solide
2.1.1 Effets thermiques dans les lasers ร solide
2.1.2 Effet Kerr optique
2.2 Effets de population et variation de polarisabilitรฉ
2.2.1 Origine microscopique des effets de population
2.2.2 Influence des effets de populations sur le fonctionnement des lasers
2.2.2.1 Perturbations du fonctionnement des lasers
2.2.2.2 Utilisation des effets de population
2.3 Techniques de mesure de variations de lโindice de rรฉfraction
2.3.1 Mรฉthodes classiques
2.3.2 Mรฉthodes dรฉdiรฉes aux effets de population
2.4 Perte de corrรฉlation transverse dโun faisceau Gaussien
2.4.1 Dรฉcorrรฉlation transverse dans le cas dโune troncature dโamplitude
2.4.2 Effet dโaberrations de phase sur la mesure de divergence
2.4.2.1 รtude thรฉorique
2.4.2.2 รtude expรฉrimentale
Conclusion
3 Z-scan et mesure dโeffets de population
3.1 La technique Z-scan : modรจle et observations expรฉrimentales
3.1.1 Principe et modรจle
3.1.2 Le Z-scan appliquรฉ ร la mesure dโeffets de population
3.1.3 Discrimination entre effets thermiques et de population : le Z-scan rรฉsolu en temps
3.1.4 Mesure de โฮฑp dans des cristaux laser dopรฉs Cr3+ et Yb3+
3.1.4.1 Cristaux dopรฉs Cr3+
3.1.4.2 Cristaux dopรฉs Yb3+
3.2 Amรฉlioration de la technique Z-scan et de sa sensibilitรฉ
3.2.1 Etat de lโart des techniques disponibles et augmentation de la sensibilitรฉ
3.2.2 Utilisation dโun EOD et limitations en termes dโamรฉlioration de la sensibilitรฉ
Conclusion
4 La technique Baryscan
4.1 Mesure dโeffets de lentille avec la technique Baryscan
4.1.1 Principe et modรจle
4.1.2 Mise en pratique et rรฉsultats expรฉrimentaux
4.1.2.1 Mesure dโeffets de population dans un matรฉriau rรฉfรฉrence
4.1.2.2 Discussion et commentaires
4.2 Baryscan rรฉsolu en temps
4.3 Amรฉlioration de la technique Baryscan avec un EOD
4.3.1 Modรฉlisation
4.3.2 Optimisation
4.3.3 Mise en place expรฉrimentale
Conclusion
Conclusion gรฉnรฉrale