Dans un corps immobile, que nous pouvons supposer solide, si la tempรฉrature nโest pas uniforme, il y a transfert de chaleur que nous pouvons caractรฉriser par sa densitรฉ de flux ฯ , c’est-ร -dire la quantitรฉ de chaleur qui traverse dans lโunitรฉ de temps une surface, rapportรฉe ร celle-ci. On peut montrer que le flux a un caractรจre vectoriel, cโest ร dire que notre dรฉfinition correspond au flux dโun vecteur quelle que soit lโorientation de lโรฉlรฉment de surface. En rรฉgime transitoire, la chaleur se propage des rรฉgions les plus chaudes vers les rรฉgions les plus froides. Ce transport dโรฉnergie se fait par choc de particules qui ont une รฉnergie cinรฉtique plus grande dans les rรฉgions ร tempรฉrature plus forte ; lโagitation des particules se transmet donc de proche en proche vers les rรฉgions ร tempรฉrature plus faible. La loi de FOURIER permet dโanalyser les รฉchanges, ensuite le bilan peut รชtre รฉtabli ร partir de lโรฉquation de la chaleur.
Gรฉnรฉralitรฉs
Loi de FOURIERย
Pour รฉtablir la loi de FOURIER, on utilise une description locale analogue ร la loi dโohm locale [1]. Rappelons, en effet, quโen tout point dโun conducteur รฉlectrique la loi dโohm local stipule que la densitรฉ de courantย j est liรฉe au champ รฉlectriqueย E par lโexpressionย ฯ= Ej , oรน le champ รฉlectriqueย E dรฉrive du potentiel V.
Mรฉthode de mesure des caractรฉristiques thermophysiques en rรฉgime transitoireย
Ces mรฉthodes sont basรฉes sur la connaissance des solutions analytiques du champ thermique en rรฉgime transitoire parfois dans des รฉprouvettes de gรฉomรฉtrie connues avec des conditions initiales et des conditions aux limites imposรฉes .Nous distinguons principalement cinq mรฉthodes que nous prรฉsentons ci-dessous.
Mรฉthodes Flashย
La mรฉthode Flash, initialement dรฉveloppรฉe par PARKER en 1961, est une mรฉthode couramment employรฉe pour la mesure de la diffusivitรฉ thermique des matรฉriaux Le principe de base initiale est le suivant : un รฉchantillon, de forme cylindrique ร faces parallรจles, initialement isotherme, est soumis sur lโune de ses faces (face avant) ร une impulsion thermique de courte durรฉe et uniforme sur la surface irradiรฉe. La mesure de la rรฉponse en tempรฉrature de lโรฉchantillon sur la face opposรฉe au flash (dite face arriรจre) permet dโidentifier la diffusivitรฉ thermique du matรฉriau. On distingue deux dispositifs basรฉs sur ce mรชme principe. Lโ un , de conception classique, est plus spรฉcifiquement dรฉdiรฉ ร la mesure sur des รฉchantillons solides non dรฉformables, lโautre permet la mesure de la diffusivitรฉ thermique en fonction de la tempรฉrature sur des matรฉriaux solides non consolidรฉs ou sur des liquides.
Dispositif classique
Un รฉchantillon cylindrique (diamรจtre de lโordre de 30mm) ร faces parallรจles est soumis sur sa face avant ร une impulsion thermique de courte durรฉe (<10ms) dรฉlivrรฉe par des lampes flash. La face de lโรฉchantillon recevant lโimpulsion est peinte en noir pour une absorption plus importante et plus uniforme de lโรฉnergie incidente [2]. Lโรฉvolution de la tempรฉrature sur la face arriรจre est mesurรฉe par lโintermรฉdiaire dโun couple thermoรฉlectrique formรฉ de deux dรฉtecteurs semi-conducteurs dopรฉs positivement et nรฉgativement (Bi2Te3) ร contacts sรฉparรฉs. Le contact รฉlectrique du couple est rรฉalisรฉ en recouvrant la face arriรจre de lโรฉchantillon dโun film mรฉtallique (laque dโargent) suffisamment fin pour que son influence sur la mesure soit nรฉgligeable.
Conditions expรฉrimentales non idรฉales
En pratique, il est difficile de crรฉer des conditions expรฉrimentales idรฉales. En effet, l’excitation est en gรฉnรฉral ni ponctuelle en temps, ni homogรจne en espace et l’รฉchantillon est soumis ร des pertes thermiques. De nombreux travaux ont รฉtรฉs menรฉs pour prendre en compte d’autres effets perturbateurs qui peuvent intervenir dans le calcul de la diffusivitรฉ thermique comme :
โข les pertes thermiques avec l’extรฉrieur
โข la forme et la durรฉe de l’impulsion
โข distribution non uniforme de l’impulsion
โข les variations des propriรฉtรฉs thermophysiques avec la tempรฉrature
โข la perturbation due ร la prise de tempรฉrature par contact en face arriรจre .
En prenant des prรฉcautions expรฉrimentales particuliรจres, il est possible de s’affranchir de ces diffรฉrentes contraintes, hormis les effets des pertes. La mรฉthode d’identification de la diffusivitรฉ thermique รฉtant particuliรจrement sensible ร l’influence de ces pertes, leur prise en compte a fait l’objet de nombreuses รฉtudes.
Les mรฉthodes d’estimationย
Pour prendre en compte les รฉchanges thermiques avec le milieu extรฉrieur, plusieurs modรจles ont รฉtรฉs dรฉveloppรฉs, faisant intervenir les pertes de faรงon plus ou moins simplifiรฉe. En utilisant un modรจle gรฉnรฉral (pertes avant, arriรจre et latรฉrales), on montre que l’รฉvolution de tempรฉrature peut s’exprimer en fonction de deux paramรจtres seulement : le nombre de Fourier (comme dans le cas idรฉal) et un nombre de Biot qui caractรฉrise globalement les รฉchanges. Parmi les techniques d’estimation utilisรฉes, nous pouvons noter :
โข la mรฉthode des temps partiels
โข la mรฉthode des moments
โข la mรฉthode ยซย des moindres carrรฉsย ยป
โข la mรฉthode logarithmique.
Dispositif de mesure sur des milieux non consolidรฉs
Ce dispositif a รฉtรฉ dรฉveloppรฉ pour rรฉpondre aux besoins de mesurer la diffusivitรฉ thermique de matรฉriaux liquides ou non consolidรฉs en fonction de la tempรฉrature. Des contraintes supplรฉmentaires ont รฉtรฉ prise en compte par rapport au dispositif classique compte tenu de la nรฉcessaire prรฉsence dโun ยซ contenant ยป. Ce ยซcontenantยป est en fait un creuset monobloc constituรฉ dโun matรฉriau peu conducteur (polyimide chargรฉ) dont la tenue mรฉcanique est assurรฉe jusquโร 250ยฐC. Un clinquant dโacier doux (1/10 mm) peint en noir est placรฉ sur lโรฉchantillon pour assurer lโabsorption uniforme de lโรฉnergie, que le matรฉriau soit sous forme liquide ou solide. La mesure de tempรฉrature sur la face arriรจre est effectuรฉe avec un couple thermoรฉlectrique identique ร celui dรฉcrit pour le dispositif classique. La laque dโargent nโayant pas une tenue suffisante ร la tempรฉrature, un second clinquant dโacier doux est collรฉ sur le fond du creuset. Une procรฉdure spรฉcifique dโidentification de la diffusivitรฉ thermique a รฉtรฉ mise en place pour prendre en compte lโeffet du creuset et des deux clinquants sur le thermogramme. Pour conserver ร la mรฉthode sa rapiditรฉ de dรฉtermination de la diffusivitรฉ thermique, le calcul itรฉratif proposรฉ est basรฉ sur un modรจle monodimensionnel dont le domaine de validitรฉ a รฉtรฉ รฉtudiรฉ. Si lโenregistrement du thermogramme sโeffectue effectivement dans une zone de rayon 5 mm par rapport ร lโaxe du systรจme cylindrique, lโeffet bidimensionnel nโest pas sensible pourvu que les rapports des conductivitรฉs et des diffusivitรฉs entre lโรฉchantillon et le creuset soient respectivement supรฉrieurs ร 0.3 et 0.15. Compte tenu des caractรฉristiques thermiques du polyimide la gamme des matรฉriaux qui peuvent รชtre caractรฉrisรฉs avec ce dispositif nโest que peu restrictive (ฮป>0.1 WmโปยนKโปยน, ฮฑ>0.4 10โปโท m2 sโปยน).
La modรฉlisation monodimensionnelle de lโempilement multicouche clinquantรฉchantillon-creuset-clinquant a รฉtรฉ rรฉalisรฉe ร lโaide du formalisme quadripolaire. Le systรจme รฉtudiรฉ est reprรฉsentรฉ comme une succession de quadripรดles passifs en sรฉrie compris entre deux quadripรดles particuliers associรฉs aux pertes convectives, et soumis ร un flux surfacique q reprรฉsentant lโeffet du flash.
Mรฉthode rapide de mesure des caractรฉristiques thermophysiquesย
Cette mรฉthode est utilisรฉe pour la dรฉtermination rapide et simultanรฉe des principales caractรฉristiques thermophysiques en rรฉgime non stationnaire. La cellule, de volume 9 mยณ , est construite ร l’aide de parois en multiplis-hรชtre. Celleci peut รชtre isolรฉe intรฉrieurement et/ou extรฉrieurement sur chacune de ses faces. Les caissons climatiques permettent de simuler les variations des tempรฉratures extรฉrieures. Un dispositif ร air chaud permet de simuler la mise en marche d’un chauffage ร l’intรฉrieur du local. Les caissons climatiques mobiles permettent aussi des mesures sur des parois (Mesure de la rรฉsistance thermique, constante de temps…etc.).
Mรฉthode des Boรฎtes
Parmi les techniques de mesure des caractรฉristiques thermophysiques, on peut citer la mรฉthode des boรฎtes qui a รฉtรฉ mise au point par le Laboratoire dโEtudes Thermiques et Solaires de lโUniversitรฉ Claude Bernard de Lyon I en France. Un prototype similaire a รฉtรฉ montรฉ au Laboratoire dโEnergรฉtique Appliquรฉe (LEA) ร lโEcole Supรฉrieure Polytechnique de Dakar (Sรฉnรฉgal). Les dimensions des รฉchantillons sont parallรฉlรฉpipรฉdiques et sont dรฉterminรฉes en fonction de lโoutil de mesure utilisรฉ. Lโรฉchantillon, placรฉ entre la boรฎte chaude ร parois internes rรฉflรฉchissantes et la capacitรฉ isotherme, reรงoit une impulsion thermique de courte durรฉe et ร flux constant. Lโanalyse du thermo gramme expรฉrimental enregistrรฉ sur la face non irradiรฉe de lโรฉchantillon permet de dรฉterminer la diffusivitรฉ thermique ฮฑ.
Lโรฉtude bibliographique montre quโil nโexiste pas de mรฉthodes universelles permettant de mesurer avec prรฉcision les caractรฉristiques thermophysiques de nโimporte quel matรฉriau. Car chacune des mรฉthodes fait une caractรฉrisation des matรฉriaux dans des conditions spรฉcifiques, avec des hypothรจses simplificatrices, oรน les contraintes de taille de lโรฉchantillon et dโambiance sont idรฉales, comparativement aux conditions rรฉelles dโexploitation du dispositif tout entier. Ceci peut avoir pour consรฉquence que le comportement du matรฉriau au cours de son fonctionnement dans les conditions rรฉelles soit trรจs diffรฉrent de celui observรฉ au laboratoire. Encore quโil existe nombre dโautres mรฉthodes permettant la dรฉtermination dโun seul des paramรจtres thermophysiques (ฮฑ, ฮป ) nous limiterons ici les applications dans le domaine des transferts conductifs.
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Table des matiรจres
INTRODUCTION GENERALE
Chapitre I : ETUDE SUR LES METHODES DE DETERMINATION DES PROPRIETES THERMOPHYSIQUES
I-1. Introduction
I-2. Gรฉnรฉralitรฉs
I-2-1. Loi de FOURIER
I-2-2. Equation de la chaleur
I-3. Mรฉthode de mesure des caractรฉristiques thermophysiques en rรฉgime transitoire
I-3-1. Mรฉthodes Flash
I-3-1-1. Dispositif classique
I-3-1-1-1. Conditions expรฉrimentales non idรฉales
I-3-1-1-2 Les mรฉthodes d’estimation
I-3-1-2. Dispositif de mesure sur des milieux non consolidรฉs
I-3-2. Mรฉthode du fil ร chaud
I-3-3. Mรฉthode du rรฉgime rรฉgulier
I-3-4. Mรฉthode rapide de mesure des caractรฉristiques thermophysiques
I-3-5. Mรฉthode des Boรฎtes
I-4. Conclusion
Chapitre II : METHODE DE CARACTERISATION DES ISOLANTS THERMIQUE CYLINDRIQUEs PAR PHENOMENE TRANSITOIRE
II-1. Introduction
II-2 Champ thermique en rรฉgime variable dans une plaque infinie
II-2-1. Application du thรฉorรจme de DUHAMEL
II-2-2. Etude de la plaque infinie en rรฉgime transitoire
II-2-2-1. Dรฉtermination des cลfficients an
II-2-2-2. Dรฉtermination de (0) Tin
II-3 Champ thermique en rรฉgime transitoire dans un cylindre creux infini
II-3-1 Application du thรฉorรจme de DUHAMEL
II-3-2 Etude du cylindre infini en rรฉgime transitoire
II-4 Champ thermique en rรฉgime transitoire dans un cylindre creux court
II-6 Conclusion
CHAPITRE III : Mรฉthode รฉlectrique de caractรฉrisation des isolants thermiques
III-1 INTRODUCTION
III-2 Reprรฉsentation analogique ร lโintรฉrieur de la plaque infinie
III-2-1 Reprรฉsentation analogique des conditions aux limites : Condition de Fourier
III-3 Reprรฉsentation analogique ร lโintรฉrieure du cylindre infini
III-3-1 Reprรฉsentation analogique des conditions aux limites : Condition de Fourier
III-4 Simulation รฉlectrique
III-4-1 Champ de potentiel รฉlectrique dans une plaque infinie
III-4-2 Champ de potentiel รฉlectrique dans un cylindre infini
III-5 CONCLUSION
CHAPITRE IV : ETUDE EXPERIMENTALE
IV-1 INTRODUCTION
IV-2 Principe de la mesure
IV-3 Principe de dรฉtermination des paramรจtres thermophysiques
IIII-3-1 Champ de tempรฉrature dans le polystyrรจne
IV-3-2 Champ de tempรฉrature dans le kapok
IV-4 Caractรฉristiques thermophysiques du polystyrรจne et du kapok
IV-5 Conclusion
Conclusion Gรฉnรฉrale