Antennes Reconfigurables
Polarisation de l’antenne
La polarisation d’une antenne est dรฉterminรฉe par celle de l’onde radiรฉe dans une direction donnรฉe, elle est identique ร la direction du champ รฉlectrique, cโest ร dire ร celle des brins rayonnants de lโantenne. Le plan E (รฉlectrique) est parallรจle au vecteur E de l’onde รฉmise. On parle de polarisation verticale si le plan E est perpendiculaire au sol, s’il est parallรจle au sol, on parle de polarisation horizontale. Aussi le vecteur du champ รฉlectrique instantanรฉ trace dans le temps une figure. On rรฉfรจre ร ce phรฉnomรจne simplement la polarisation du champ รฉlectrique. La figure est gรฉnรฉralement une ellipse qui prรฉsente des cas particuliers [9].
– Si le chemin du vecteur de champ รฉlectrique suit une ligne, l’antenne est dite linรฉairement polarisรฉe.
– Si le vecteur champ รฉlectrique tourne selon un cercle, elle est dite ร polarisation circulaire.
Mรฉthodes dโanalyse
Plusieurs mรฉthodes sont utilisรฉes pour lโanalyse des antennes imprimรฉes. La plupart de ces mรฉthodes peuvent รชtre classรฉs dans une des deux catรฉgories [10] :
– Mรฉthodes approximatives.
– Mรฉthodes rigoureuses (Full-wave).
Les mรฉthodes approximatives sont basรฉes sur des hypothรจses simplificatrices donc elles ont des limitations et elles fournissent des solutions moins prรฉcises. Elles sont gรฉnรฉralement utilisรฉes pour la modรฉlisation des antennes ร รฉlรฉment unique ร cause de la difficultรฉ rencontrรฉe dans la modรฉlisation du couplage entre les diffรฉrents รฉlรฉments. Cependant, elles offrent un bon aperรงu physique avec un temps de calcul gรฉnรฉralement trรจs petit.
Les mรฉthodes rigoureuses tiennent compte de tous les mรฉcanismes important de lโonde et sโappuient รฉnormรฉment sur lโutilisation dโalgorithmes numรฉriques efficaces. Lorsquโelles sont appliquรฉes convenablement, les mรฉthodes rigoureuses sont trรจs prรฉcises et peuvent รชtre employรฉes pour la modรฉlisation dโune variรฉtรฉ dโantenne y compris les antennes rรฉseaux. Ces mรฉthodes ont tendance ร รชtre plus complexes et fournissent moins dโaperรงu physique.
Souvent, elles nรฉcessitent plus de calculs et donc un temps de calculs รฉlevรฉ.
Mรฉthodes approximatives (analytiques)
Les mรฉthodes approximatives prennent en compte au dรฉpart la nature des phรฉnomรจnes physiques, ce qui permet dโeffectuer des approximations, permettant la modรฉlisation du modรจle en question. Parmi ces mรฉthodes, on cite :
– Le modรจle de la ligne de transmission.
– Le modรจle de la cavitรฉ.
Modรจle de la ligne de transmission
Ce modรจle est le plus simple, il reprรฉsente lโantenne par deux ouvertures rayonnantes sรฉparรฉes par une ligne de transmission de longueur L [5]. La mรฉthode tient compte des rรฉflexions aux extrรฉmitรฉs de la ligne et permet une estimation des pertes dues ร la prรฉsence des ondes de surface dans le substrat diรฉlectrique. Lโintรฉrรชt de cette mรฉthode rรฉside dans le fait quโelle donne des rรฉsultats assez prรฉcis sans nรฉcessiter de moyens de calcul importants car elle ramรจne lโantenne rectangulaire ร une structure de propagation ร une seule dimension.
Modรจle de la cavitรฉ
La structure imprimรฉe peut รชtre assimilรฉe ร une cavitรฉ fermรฉe par deux murs รฉlectriques en bas par un plan de masse en, en haut par une plaque conductrice en, et par des murs magnรฉtiques verticaux. Une longueur et une largeur effective sont introduites pour prendre en compte les dรฉbordements des champs sur les bords de lโantenne. Pour lโexcitation, on prend pour modรจle un courant รฉlectrique J parallรจle ร lโaxe (Figure I.8) et rรฉpartie uniformรฉment [11].
Pour calculer le champ interne ร la cavitรฉ, on utilise la mรฉthode dite de raccord de mode. Elle consiste ร diviser la cavitรฉ en deux rรฉgions I et II dรฉpourvues de sources et ensuite ร rรฉsoudre lโรฉquation de Helmholtz (sans second membre) dans chaque rรฉgion. Les champs lointains sont donnรฉs par le rayonnement des ouvertures verticales et la puissance totale rayonnรฉe est obtenue en intรฉgrant le champ lointain dans tout le demi-espace supรฉrieur.
ย Mรฉthodes rigoureuses (full-Wave)
Ces mรฉthodes sont plus rigoureuses que les prรฉcรฉdentes et font appel ร un formalisme plus compliquรฉ conduisant ร des dรฉveloppements numรฉriques souvent lourds. Elles sโappliquent dans le cas oรน lโantenne peut รชtre dรฉcomposรฉe en un ou plusieurs milieux homogรจnes : le champ รฉlectromagnรฉtique peut alors sโexprimer sous forme dโune intรฉgrale surfacique ou linรฉique. Les mรฉthodes รฉvoluรฉes sont nombreuses, les plus utilisรฉes sont :
Mรฉthodes des diffรฉrences finies
La mรฉthode F.D.T.D (Finite Difference Time Domain) ou la mรฉthode des diffรฉrences finies dans le domaine temporel est une approche numรฉrique permettant la rรฉsolution des รฉquations diffรฉrentielles dans le domaine temps. Elle consiste ร approcher les dรฉrivรฉes ponctuelles spatiales et temporelles qui apparaissent dans les รฉquations de Maxwell par des diffรฉrences finies centrรฉes [12]. Cette mรฉthode aboutit ร un ensemble dโรฉquations linรฉaires qui, une fois rรฉsolues, donne une distribution approximative du champ.
Cette mรฉthode permet dโavoir sans grand travail analytique et dans des temps relativement courts, des rรฉsultats assez prรฉcis. Cependant, elle ne sโapplique quโร des volumes restreints du fait de la puissance de calcul quโelle nรฉcessite.
Mรฉthode de la matrice des lignes de transmissions
La TLM est une mรฉthode temporelle qui simule une propagation dโonde รฉlectromagnรฉtique dans un milieu quelconque. Elle sโappuie sur les similitudes qui existent dโune part, entre les รฉquations de Maxwell vรฉrifiรฉes par les champs รฉlectromagnรฉtiques dโune structure et dโautre part les รฉquations de Kirchhoff vรฉrifiรฉes par les courants et tensions dโun rรฉseau de lignes de transmission [13].
La mรฉthode TLM discrรฉtise les รฉquations des tรฉlรฉgraphistes appliquรฉes de faรงon locale.
Grรขce ร la TLM, on appelle sources de rayonnement, les noeuds du domaine de calcul maillรฉs.
On rรฉalise la mise en รฉquation du problรจme en considรฉrant le rรฉseau maillรฉ comme une sรฉrie dโintersections orthogonales de lignes de transmissions. Une cellule est reliรฉe avec ses voisines par une matrice S. Son calcul est itรฉrรฉ dans le temps par incrรฉmentation, ce qui permet de suivre la propagation dโun signal dans le rรฉseau.
La mรฉthode TLM ne prรฉsente pas de problรจme de convergence ni de stabilitรฉ. Elle est cependant exigeante en place mรฉmoire et en temps de calcul pour deux raisons principales :
– Lโรฉtude de zones oรน les champs รฉlectromagnรฉtiques prรฉsentent de fortes discontinuitรฉs nรฉcessite un maillage plus fin, ce qui entraรฎne lโutilisation dโespace mรฉmoire relativement important.
– Afin de limiter le phรฉnomรจne dรป ร une rรฉponse temporelle tronquรฉe, on doit recueillir un grand nombre dโimpulsions sur une longue durรฉe. Ceci nรฉcessite un nombre dโitรฉrations important entraรฎnant une augmentation du temps de calcul.
Mรฉthode des รฉlรฉments finis
La mรฉthode repose sur une formulation variationnelle du problรจme aux limites, qui est une expression intรฉgrale de la solution du problรจme de rayonnement [14].
La mรฉthode des รฉlรฉments finis est une mรฉthode dโapproximation nodale par sousdomaine.
La rรฉgion de propagation est divisรฉe en un nombre fini, gรฉnรฉralement grand, de sous-domaines de formes triangulaires appelรฉs รฉlรฉments. Les fonctions approchรฉes sur chaque รฉlรฉment doivent satisfaire des conditions de continuitรฉ entre les diffรฉrents รฉlรฉments du domaine. En assemblant toutes les รฉquations obtenues sur chaque รฉlรฉment, on obtient un systรจme linรฉaire avec autant dโinconnues que dโรฉquations que lโon rรฉsout par des mรฉthodes numรฉriques appropriรฉes, la taille de la matrice correspond au nombre total de noeuds.
Mรฉthodes intรฉgrales
La reprรฉsentation intรฉgrale des champs utilise des inconnues surfaciques, les densitรฉs de courant et les fonctions de green, solutions รฉlรฉmentaires des รฉquations de Helmholtz [15].
Cette mรฉthode est bien adaptรฉe aux problรจmes ouverts car le domaine de calcul est limitรฉ ร lโantenne, le rayonnement dans lโespace environnant รฉtant pris en compte dans lโutilisation des fonctions de green.
Avantages et inconvรฉnients des antennes imprimรฉes
Les antennes microbandes ont de nombreux avantages comparรฉs aux antennes microondes classiques et par consรฉquent plusieurs applications dans la large gamme de frรฉquences allant de 100MHz ร 50GHz sont rรฉalisables. Parmi ces avantages, on peut citer :
โข Faible poids, petit volume, configuration planaire, faible รฉpaisseur ;
โข Faible coรปt de fabrication, production en masse possible ;
โข Ces antennes peuvent รชtre placรฉes sur les missiles, les fusรฉes et les satellites sans modifications importantes ;
โข Les antennes ont de petites aires de rayonnement ;
โข La polarisation linรฉaire comme pour le cas des antennes plaques rectangulaire et circulaire (gauche ou bien droite) est possible avec de lรฉgers changements dans la position de lโalimentation ;
โข Lโutilisation de deux frรฉquences de travail est possible ;
โข Les antennes microbandes sont compatibles avec les constructions modulaires (Composants monolithiques tels que les oscillateurs, les alternateurs variables, les interrupteurs, les modulateurs, les mรฉlangeurs, les dรฉphaseurs et peuvent รชtre adaptรฉes directement sur le substrat) ;
โข Les lignes dโalimentation et les circuits dโadaptation dโimpรฉdance sont fabriquรฉs simultanรฉment avec la structure de lโantenne. Comme les antennes microbandes ont des avantages; elles ont aussi quelques inconvรฉnients comparรฉes aux antennes micro-ondes classiques tels que :
โข Bande passante รฉtroite;
โข Gain plus faible dรป aux pertes ;
โข La plupart des antennes microbandes rayonnent par un demi-plan ;
โข Limitations pratiques sur le gain (au maximum ร 20dB) ;
โข La performance du rayonnement longitudinal est faible ;
โข Lโisolation entre les รฉlรฉments rayonnants et lโalimentation est faible ;
โข Possibilitรฉ dโexcitation des ondes de surface ;
โข Capacitรฉ de manipulation ร faible รฉnergie.
Nรฉanmoins il existe des moyens substantiels qui peuvent minimiser les effets de certains de ces inconvรฉnients : par exemple lโexcitation ร onde de surface peut รชtre รฉliminรฉe, en prenant des prรฉcautions lors de la conception et de la fabrication.
Lโinsertion dโun trou mรฉtallisรฉ entre lโรฉlรฉment rayonnant et le plan de masse permet dโรฉlargir la bande passante et de remรฉdier aux problรจmes des dรฉcharges รฉlectrostatiques et dโรฉcoulement thermique [16].
Les applications des antennes imprimรฉes
Vu lโexplosion technologique dans la tรฉlรฉcommunication et les recherches scientifiques continues concernant les antennes imprimรฉs, et vu les exigences multiples dans le domaine de communication, lโutilisation des antennes micro-ondes classiques devient incapable de rรฉpondre ร ces exigences. Pour cette raison, les antennes microbandes remplacent les antennes classiques dans la plupart des applications [17]. Parmi ces applications on cite :
โข Les tรฉlรฉcommunications par satellites ;
โข La commande et contrรดle ;
โข La tรฉlรฉmesure par missile ;
โข Les รฉquipements portatifs ;
โข Les รฉlรฉments dโalimentation dans les antennes complexes ;
โข Les antennes dโรฉmission utilisรฉes en mรฉdecine ;
โข Les rรฉcepteurs satellite de navigation.
Conclusion
Dans ce chapitre, nous avons prรฉsentรฉ un bref historique sur les antennes imprimรฉes et montrรฉ le rรดle et lโรฉvolution technologique des patches, ainsi que leurs avantages et leurs inconvรฉnients.
Nous avons prรฉsentรฉ รฉgalement quelques techniques dโalimentation, ainsi que les mรฉthodes dโanalyse les plus utilisรฉes ร des structures microbandes de forme quelconque.
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Table des matiรจres
Dรฉdicaces
Remerciements
Rรฉsumรฉ
Table des Matiรจres
Liste des Figures
Liste des Tableaux
Liste des abrรฉviations
Introduction gรฉnรฉrale
Chapitre I : Gรฉnรฉralitรฉs sur les Antennes Imprimรฉes
I.1 Introduction
I.2 Dรฉfinition et historique des antennes imprimรฉes
I.3 Structure dโune antenne imprimรฉe
I.4 Techniques dโalimentation
I.4.1 Alimentation par ligne microbande
I.4.2 Alimentation coaxiale directe
I.4.3 Alimentation par couplage รฉlectromagnรฉtique
I.4.4 Alimentation au travers dโune ouverture dans le plan de masse
I.5 Les caractรฉristiques des antennes imprimรฉes
I.5.1 La directivitรฉ
I.5.2 Coefficient de rรฉflexion
I.5.3 Impรฉdance dโentrรฉe de lโantenne
I.5.4 Rendement de lโantenne
I.5.5 Le gain
I.5.6 Polarisation de l’antenne
I.6 Mรฉthodes dโanalyse
I.6.1 Mรฉthodes approximatives (analytiques)
I.6.1.1 Modรจle de la ligne de transmission
I.6.1.2 Modรจle de la cavitรฉ
I.6.2 Mรฉthodes rigoureuses (full-Wave)
I.6.2.1 Mรฉthodes des diffรฉrences finies
I.6.2.2 Mรฉthode de la matrice des lignes de transmissions
I.6.2.3 Mรฉthode des รฉlรฉments finis
I.6.2.4 Mรฉthodes intรฉgrales
I.7 Avantages et inconvรฉnients des antennes imprimรฉes
I.8 Les applications des antennes imprimรฉes
I.9 Conclusion
Chapitre II : Les Antennes reconfigurables
II.1 Introduction
II.2 Systรจmes reconfigurables
II.3 Antennes reconfigurables
II.4 Techniques de reconfigurabilitรฉ
II.4.1 Diode varicap
II.4.2 Diode PIN
II.4.3 MEMS (Systรจme Micro รฉlectromรฉcanique)
II.4.4 Matรฉriaux agiles
II.5 Classification des antennes reconfigurables
II.5.1 Antennes reconfigurables en frรฉquence
II.5.2 Antennes reconfigurables en diagramme de rayonnement
II.5.2.1 Utilisation des diodes PIN
II.5.2.2 Utilisation de MEMS
II.5.2.3 Utilisation de photoconducteurs
II.5.3 Antenne reconfigurable en polarisation
II.6 Conclusion
Chapitre III : รtude et Conception des Antennes Reconfigurables
III.1 Introduction
III.2 Conception dโune antenne carrรฉe multi-bandes reconfigurable en frรฉquence
III.2.1 Gรฉomรฉtrie de lโantenne
III.2.2 Rรฉsultat de simulation
III.2.3 Antenne ร fente fractale reconfigurable en frรฉquence
III.2.4 Rรฉsultats de simulation de lโantenne ร fente fractale reconfigurable en frรฉquen
III.3 Antenne dipรดle reconfigurable en diagramme de rayonnement
III.3.1 Gรฉomรฉtrie de lโantenne
III.3.2 Rรฉsultat de simulation
III.3.3 Antenne dipรดle bi-faisceau reconfigurable en diagramme de rayonnement
III.3.4 Rรฉsultats de simulation de lโantenne dipรดle bi-faisceau reconfigurable en diagramme de rayonnement
III.4 Conception dโune Antenne reconfigurable en Polarisation
III.4.1 Gรฉomรฉtrie de lโantenne
III.4.2 Rรฉsultat de simulation de lโantenne patch circulaire reconfigurable en polarisation
III.5 Conclusion
Conclusion gรฉnรฉrale
Rรฉfรฉrences bibliographiques
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